Este ejercicio tiene algo muy interesante: nos ofrece el valor de seis alturas -o niveles, o profundidades- cuando es casi seguro que muchos de ellos no interesan. O sea, sobran datos. Se trata entonces de un ejercicio que se aproxima mucho más a la verdadera tarea del científico: recortar el universo.

Posee otra particularidad interesante: la misma ley que vamos a utilizar para medir presiones dentro del fluido líquido, vamos a despreciarla (no la vamos a utilizar) para medir presiones dentro del fluido gaseoso: el aire encerrado dentro del tubo de ensayo. Y ambos son fluidos.

El motivo es que siendo la densidad del aire tan baja (en comparación con la del agua) las diferencias de presión del aire dentro del tubo resultan insignificantes y bien se puede considerar todo ese gas sometido a una única presión.

Esa presión ha de ser la misma que la de la superficie de agua que se halla dentro del tubo, en el nivel h₂. (Si así no fuera esa interfase no podría hallarse en equilibrio).

Adentro o afuera del tubo, la presión en un mismo nivel (en una misma profundidad) es la misma cuando estamos describiendo un mismo fluido. Eso lo garantiza el principio general de la hidrostática, que es el que vamos a utilizar para conocer el valor de esa presión.

Lo vamos a utilizar para comparar con otro nivel cuya presión conozcamos. Efectivamente: la superficie libre del recipiente, h₄, tiene que tener la misma presión que el aire de la atmósfera (101.300 Pa ), que es un dato del enunciado. Acá va:

Δpr_2,4 = γ_H2O Δh_2,4

pr₂ — pr₄ = — γ_H2O (h₂ — h₄)

pr₂ = pr₄ + γ_H2O (h₄ — h₂)

pr₂ = 101.300 Pa + 10.000 N/m³ (0,34 m — 0,10 m)

pr₂ = 101.300 Pa + 2.400 Pa

Desafío: ¿Qué sucedería si el tubo fuera mucho más largo y sobresariera de la superficie del líquido 76 centímetros? (Todas las otras alturas son las mismas, excepto h₃).