Ahora podemos establecer las condiciones del equilibrio.

          ΣF_x = 0             →          R_X — T_X = 0                                                [1]

          ΣF_y= 0             →          R_y — P — T_y — F = 0                                    [2]

Como ves, teniendo un buen DCL, hacer esto es una pavada. Vamos a la sumatoria de momentos. Elijo el punto A como centro de momentos.

          Σ_AM = 0        →      _AM^Rx + _AM^Ry + _AM^P + _AM^Tx + _AM^Ty + _AM^F = 0

los dos primeros momentos son nulos. El resto es así:

          — P ½L cos 60º — T_y L cos 60º — F L cos 60º + T_X L sen 60º = 0     [3]

Listo. Lo que queda es pan comido (qué asco). Operando exclusivamente con la [3] sale el valor de la tensión. (No te olvides de reemplazar T_X y T_y por su equivalente. La longitud de la barra, L, aparece multimplicando en TODOS los términos, de modo que se puede cancelar. Con el valor de la tensión calculás el de sus componentes y recién ahí te vas a las ecuaciones [1] y [2] para sacar los valores de las componentes de la reacción en la bisabra. Estás sospechando correctamente... no pienso hacerte el álgebra... por maricón, sí, y qué, me la banco.

DISCUSION: Un lugar donde meten la pata muchas veces tus compañeros es el suponer que la reacción debe apuntar en la misma dirección que la barra. De modo que R_X = R . cos 60º y R_y = R . sen 60º. La lección para aprender sería que: "a diferencia de las sogas y cuerdas, las barras pueden ejercer en sus extremos fuerzas no codireccionales con au propia longitud". De hecho el que una barra sea un cuerpo longilíneo no es más que una trampa para aficionados: en un cuerpo extenso y rígido, sus forma no tienen por qué afectar el equilibrio.

Bueno, no te enojes, es para que lo pienses.